In der Viskositäts-Fallröhre können verschieden schwere Kugeln fallen gelassen werden. Beobachtet wird die Sinkgeschwindigkeit der Kugeln. In einer Fallröhre befindet sich Vaseline, in einer weiteren Wasser.

Es gibt auch ein Doppel-Standgefäß von 1 m Höhe, in das auf der einen Seite Glyzerin und auf der anderen Seite Wasser eingefüllt wird. Man beobachtet die stationäre Sinkgeschwindigkeit von Kunststoff-/Stahlkugeln in den beiden Medien.
Siehe M.I.6.5.

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Nach dem Stokes’schen Gesetz gilt für die Reibungskraft \(\vec{F_{R}}=6\pi \eta R_{K}\vec{v_{0}}\)
mit der Viskosität \(\eta\), dem Rugelradius \(R_{K}\) und der stationären Sinkgeschwindigkeit \(\vec{v_{0}}\).
Aus \(\vec{F_{g}}+\vec{F_{R}}=0\) ergibt sich für die stationäre Sinkgeschwindigkeit
\(\vec{v_{0}}=\frac{2}{9}\cdot g\cdot \frac{{R_{K}}^{2}}{\eta }\cdot (\varrho _{K} -\varrho _{Fl})\)
mit der Kugeldichte \(\varrho _{K}\) und der Flüssigkeitsdichte \(\varrho _{Fl}\).
Mit einem Viskosimeter lässt sich aus der Messung von \(\vec{v_{0}}\) und gemessenem Kugelradius \(R_{K}\) bei bekannten Dichten von Kugel und Flüssigkeit die Zähigkeit η der Flüssigkeit bestimmen.
\(\varrho_{\text{Wasser}}=0,988\cdot10^{3}\frac{\text{kg}}{\text{m}^{3}}\)
\(\varrho_{\text{Glycerin}}=1,261\cdot10^{3}\frac{\text{kg}}{\text{m}^{3}}\)
\(\eta_{\text{Wasser}}=0,100\frac{\text{kg}}{\text{m}\cdot\text{s}}\)
\(\eta_{\text{Glycerin}}=148,0\frac{\text{kg}}{\text{m}\cdot\text{s}}\)